热传递的基本公式

热传递的基本公式为：Φ=KA⊿T.

Φ:为热流量。W

K:总导热系数。W/(M².℃)

A:传热面积。M²

⊿T:热流体与冷流体之间温度差。

在提高散热效率时，我们所能做到的是加大温差，如强迫还流等；或增大散热面积，或增大热导系数，见效热阻。

对于如图变压器的散热：

变压器的“黑面”是通过导热胶贴在外壳散热板的，其余个面暴露在密封壳的空气之中，我们知道对于对流核辐射来讲，前者必须有好的空气对流，后者必须有足够的温差。在一个密闭体内，几乎没有对流，同时因为变压器的温度与周围空气的温差较小，也不能有效的散热。所以变压器的有效散热，就只有“黑面”。

对于这样一个“黑面”，我们可以建立其散热模型。

首先，变压器的铁损通过磁芯河道热胶传递到外壳三热板，假如我们设磁芯热阻为：

RC,，磁芯到导热胶热阻为RCJ 导热胶到外壳散热器热阻为RJS，导热胶热阻RS，环境温度为T0.

Tt =Φ/( RC+ RCJ + RJs+RS) +t0

变压器得铜损，通过磁芯散热出去，所以其散热通道增加了线圈到磁芯热阻RXC

Tt =Φ/(RXC+RC+ RCJ + RJs+RS) +t0

为了提高散热效率，我们要充分利用，没有散热的几个面，并且减小线圈散热的热阻。如图

在图中为了减小变压器的热阻，提高总的导热系数，我们要充分利用变压器的散热面，并且减小导热回路的热阻。

在图中，因为铝姓材于外壳之间图导热膏期间热阻非常小，在整个热阻回路中可以忽略不计，我们分析其散热。

假如，我们用的导热胶热阻与图一相等（正常情况下管封的热阻回比片状导热胶热阻小），至少我们具有一个面和图一具有相同的散热能力，也就是说，我们已经具备了一个与图一相同热阻的散热通道。我们在其余面所增加的散热通道将大大降低了变压器的散热热阻。在图中，变压器增加的散热面有：磁芯的另外两个平面和线圈散热面。

假设，磁芯侧面与导热胶热阻为：RCJ,导热胶与铝型材热阻为：RJL,铝型材到玩客散热器热阻忽略，则磁芯热阻为：RCJ+ RJL,由两个面则（RCJ+ RJL）/2，则由磁芯传出热能热阻为：

( RC+ RCJ + RJs+RS)∥（RC+RCJ+ RJL+RS）/2,如果忽略铝型材热阻则

( RC+ RCJ + RJs+RS)≈RC+RCJ+ RJL+RS），

( RC+ RCJ + RJs+RS)∥（RC+RCJ+ RJL+RS）/2≈( RC+ RCJ + RJs+RS)/3

线圈散热通过磁芯散热热阻与原来相同，其增加面；

假设，线圈到导热胶热阻Rxj ,则增加散热通道热阻为：

（Rxj+ RS + RJs ）

线圈散热热阻(RXC+RC+ RCJ + RJs+RS) ∥（Rxj+ RS + RJs ），实际上（Rxj+ RS + RJs ）小于(RXC+RC+ RCJ + RJs+RS)，所以说，线圈的散热能力至少提高一倍。

综上所述，利用导热胶灌封的方法，可以大大提高变压器的散热能力，保证变压器安全，可靠的工作。